Baixe Eletromecanica-Falcone part 2 - digitalizar0123 e outras Notas de estudo em PDF para Cultura, somente na Docsity!
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PLEROME CAN
uu
Recapior
mecânico
o, com seu lado
trico, lado mecânico 6
parte aletromecânica
Fe
t |
ZA Eormaz AA
a Fonta
(8) q
ze
=
Fonte º E AEormor
eletrica Fonte
Conversor mecânica
(e)
Figura 4.2
(a) Fl é
N ) Fluxos de energia para um motor elétrico; (b) para um gerador; (c) para um freio
pativo
time + Eme tm, — AEmec + ÁEmag + AFota + Ee. (4.23)
ara isso convencionemos que a enei eletrica ou mecânica entrando j
onemos que a energia elét do (ou introdu
: ânica entr;
sistema será considerada positiva, e que a energia elétrica ou mea saind!
»
do (ou fornecida pe i
ida pelo) sistema será consi E iv;
Isso acarreta Re
Ejom = — Ein.
4 Es (4.24)
s três primeiros termos do segundo membro» da expressão (4.23), podemos
créscimos ou mos. Os mos de encrgi e fá f
' acréscimos d a qualg r
prada rgias armazenad: a
: ns das variações positivas. Decrésc orão v. i N É
10 último termo só haver seimos, pois Ei
ú
vrencente no será cons 0 Dó or Di p!
o tempo e será considerada positiva, A partir, dal, por n) à no
cação cocrer ma os três casos s p ] $O larcolro termo, |
para os três casos simples da Fig, 4,2, Quanto do terceiro terr o
veiro termo, nor
orando as 13
Hodações de omgla — aphespões é
(ICO,
antitativamente desprezível Quais adiante esse termo
trico). Dessa maneira a expressão (4.23)
mento por campo ma
me conversoren de acopl
malmente não 6 «
Fr
evt focalizado para conver
v veduz a
as tonnden unindo ole 6 q
+ de campo e!
na — AE + MEmg + Ee (4.25)
et duto m
lo regime permanente, que não implica em variações dos: três primeiros termos, à
são (4.23) se reduz a
(4.26)
ão da
Eoter intr 4 Emee tiny = Ee.
Exemplo 4.1. A partir dos fundamentos de um exercício clássico de aplic
lci fundamental da indução podemos idealizar um exemplo numérico simples que
localiza bem o aspecto físico dos fluxos de potência. energia e perdas que acontecem
nos conversores mais complexos. Tomemos uma barra condutora apoiada sobre dois
“ilhos metálicos com as medidas da Fig. 43. O conjunto está localizado numa rep
de campo magnético de indução B, dirigida de baixo para cima. Esse campo foi
belecido por uma bobina não mostrada na figura, excitada por uma corrente constante,
« a encrgia nele armazenada foi suprida por uma fonte de excitação externa ao sistema,
não interferindo na solução do problema.
ato)
go
&
sé To
Co? dote)
B=0,5 Webor/m2
Figura 4.3
a) Apliquemos um voltômetro, de resistência interna considerada infinita, entre
«x terminais dos trilhos 43 é 47. Movimentando-se à barra da esquerda para a direita,
conclui-se facilmente, pela aplicação da lei de Lenz, que a polaridade da fem. induzida
será A(—) e Ad+) (veja o Exemplo 3.2). Se a barra não apresenta atrito contra 0%
ria para mantê-la em mo
trilhos, não há reação contra o movimento, e à força neces:
vimento é nula. Não há envolvimento de energia no processo e não há conversão ele
iromecânica de energia. O valor numérico da fem. induzida, que será a própria tensão
nos terminais, pode ser calculado pela lei de Waraday para um deslocamento elementar
dx — udi. ocorrido num intervalo de tempo elementar di. Se o voltômetro indicar 6 V,
teremos
dá dx
p = Be
“Ea dt
Beu: donde, u = = I2mjs.
o
05x1
funcio
Essa situação corresponde a um conversor cletromecânico ideal (sem perdi
nando como ge
ador em vazio (sem carga)
em paralelo com o voltômetro, uma re istência de carga com vi
encima dnternas da barca e dos trilhos forem nulas, a corrente sé
lor
by Apliqueme
de 50. Se as res
