Transferência de Calor

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INTRODUÇÃO À TRANSFERÊNCIA DE CALOR Eduardo Emery Cunha Quites Luiz Renato Bastos Lia APRESENTAÇÃO Este trabalho fornece aos alunos de transferência de calor os conceitos fundamentais básicos da mesma forma que são ministrados em sala de aula. Esta abordagem tem por objetivo permitir que os alunos se concentrem nas explanações dadas em aula, livrando-os da tarefa de reproduzir o que for escrito no quadro negro. Também estão incluídos diversos exercícios resolvidos e propostos cujas respostas encontram-se em apêndice ao final deste trabalho. Os exercícios aqui apresentados, em sua grande maioria, fizeram partes das provas ministradas durante os últimos anos. Nesta primeira edição desta apostila certamente estarão presentes erros e imperfeições. Entretanto, estamos certos de que os alunos nos auxiliarão apontado os erros, comentado e sugerindo, de forma que nas próximas edições este trabalho possa ser aperfeiçoado. Aproveitamos também para agradecer a todas as pessoas que de alguma forma contribuíram para a realização deste trabalho. Eduardo Emery Cunha Quites Engenheiro Metalúrgico, M.Sc. Luiz Renato Bastos Lia Engenheiro Químico, M. Sc. TRANSFERÊNCIA DE CALOR Eduardo Emery Cunha Quites.1 1. INTRODUÇÃO.4 1.1. O QUE É e COMO SE PROCESSA? 4 1.2. RELAÇÃO ENTRE A TRANSFERÊNCIA DE CALOR E A TERMODINÂMICA.5 1.3. RELEVÂNCIA DA TRANSFERÊNCIA DE CALOR.6 1.4. METODOLOGIA DE RESOLUÇÃO DE PROBLEMAS EM TRANSFERÊNCIA DE CALOR .7 2. MECANISMOS DE TRANSFERÊNCIA DE CALOR.7 2.1. CONDUÇÃO.7 2.2. CONVECÇÃO.8 2.3. RADIAÇÃO.9 2.4. MECANISMOS COMBINADOS.10 2.5. REGIMES DE TRANSFERÊNCIA DE CALOR.11 2.6. SISTEMAS DE UNIDADES.11 .13 .3. CONDUÇÃO DE CALOR UNIDIMENSIONAL EM REGIME PERMANENTE 14 3.1. LEI DE FOURIER.14 3.2. CONDUÇÃO DE CALOR EM UMA PAREDE PLANA.16 3.3. ANALOGIA ENTRE RESISTÊNCIA TÉRMICA E RESISTÊNCIA ELÉTRICA.20 3.4. ASSOCIAÇÃO DE PAREDES PLANAS EM SÉRIE.21 3.5. ASSOCIAÇÃO DE PAREDES PLANAS EM PARALELO.23 3.6. CONDUÇÃO DE CALOR ATRAVÉS DE CONFIGURAÇÕES CILÍNDRICAS. 28 3.7. CONDUÇÃO DE CALOR ATRAVÉS DE UMA CONFIGURAÇÃO ESFÉRICA31 4. FUNDAMENTOS DA CONVECÇÃO.42 4.1. LEI BÁSICA PARA CONVECÇÃO.42 4.2. CAMADA LIMITE.43 4.3. DETERMINAÇÃO DO COEFICIENTE DE PELÍCULA (h).45 4.4. RESISTÊNCIA TÉRMICA NA CONVECÇÃO.47 4.5. MECANISMOS COMBINADOS DE TRANSFERÊNCIA DE CALOR (CONDUÇÃO E CONVECÇÃO).47 5. PRINCÍPIOS DA RADIAÇÃO TÉRMICA.67 5.1. CORPO NEGRO e CORPO CINZENTO.68 5.2. LEI DE STEFAN-BOLTZMANN.69 5.3. FATOR FORMA.70 5.5. EFEITO COMBINADO CONDUÇÃO -CONVECÇÃO -RADIAÇÃO72 6.1. DEFINIÇÃO.80 6.2. CÁLCULO DO FLUXO DE CALOR EM ALETAS DE SEÇÃO UNIFORME.81 6.3. TIPOS DE ALETAS.84 6.4. EFICIÊNCIA DE UMA ALETA.87 7- TROCADORES DE CALOR.104 7.1 TIPO DE TROCADORES.104 7.2. MÉDIA LOGARÍTMICA DAS DIFERENÇAS DE TEMPERATURAS106 7.3. BALANÇO TÉRMICO EM TROCADORES DE CALOR.109 7.4. COEFICIENTE GLOBAL DE TRANSFERÊNCIA DE CALOR.109 7.5. FATOR DE FULIGEM (INCRUSTAÇÃO).111 7.6. FLUXO DE CALOR PARA TROCADORES COM MAIS DE UM PASSE .114 8.-ISOLAMENTO TÉRMICO.129 8.1. DEFINIÇÃO.129 8.2. CARACTERÍSTICAS DE UM BOM ISOLANTE.129 2 8.3. MATERIAIS ISOLANTES BÁSICOS .130 8.4. FORMAS DOS ISOLANTES.131 8.5. APLICAÇÃO DE ISOLANTES.132 8.6. CÁLCULO DE ESPESSURAS DE ISOLANTES.132 8.7. ISOLAMENTO DE TUBOS -CONCEITO DE RAIO CRÍTICO.135 3 1. INTRODUÇÃO 1.1. O QUE É e COMO SE PROCESSA? Transferência de Calor (ou Calor) é energia em trânsito devido a uma diferença de temperatura. Sempre que existir uma diferença de temperatura em um meio ou entre meios ocorrerá transferência de calor. Por exemplo, se dois corpos a diferentes temperaturas são colocados em contato direto, como mostra a figura 1.1, ocorrera uma transferência de calor do corpo de temperatura mais elevada para o corpo de menor temperatura até que haja equivalência de temperatura entre eles. Dizemos que o sistema tende a atingir o equilíbrio térmico. T1 T2 T T Se T1 T2 T1 T T2 [ figura 1.1 ] Está implícito na definição acima que um corpo nunca contém calor, mas calor é indentificado com tal quando cruza a fronteira de um sistema. O calor é portanto um fenômeno transitório, que cessa quando não existe mais uma diferença de temperatura. Os diferentes processos de transferência de calor são referidos como mecanismos de transferência de calor. Existem três mecanismos, que podem ser reconhecidos assim :Quando a transferência de energia ocorrer em um meio estacionário, que pode ser um sólido ou um fluido, em virtude de um gradiente de temperatura, usamos o termo transferência de calor por condução. A figura 1.2 ilustra a transferência de calor por condução através de uma parede sólida submetida à uma diferença de temperatura entre suas faces. [ figura 1.2 ] Quando a transferência de energia ocorrer entre uma superfície e um fluido em movimento em virtude da diferença de temperatura entre eles, usamos o termo transferência de calor por convecção. A figura 1.3 ilustra a transferência de calor de calor por convecção quando um fluido escoa sobre uma placa aquecida. 4 Quando, na ausência de um meio interveniente, existe uma troca líquida de energia (emitida na forma de ondas eletromagnéticas) entre duas superfícies a diferentes temperaturas, usamos o termo radiação. A figura 1.4 ilustra a transferência de calor por radiação entre duas superfícies a diferentes temperaturas. [ figura 1.3 ] [ figura 1.4 ] 1.2. RELAÇÃO ENTRE A TRANSFERÊNCIA DE CALOR E A TERMODINÂMICA Termodinâmica trata da relação entre o calor e as outras formas de energia. A energia pode ser transferida através de interações entre o sistema e suas vizinhanças. Estas interações são denominadas calor e trabalho. A 1ª Lei da Termodinâmica governa quantitativamente estas interações E 2 -1 =Q 2 -W 2 E 1 1 A 1ª Lei da Termodinâmica pode ser enunciada assim :A variação líquida de energia de um sistema é sempre igual a transferência líquida de energia na forma de calor e trabalho".A 2ª Lei da Termodinâmica aponta a direção destas interações A 2ª Lei da Termodinâmica pode ser enunciada assim :É impossível o processo cujo único resultado seja a transferência líquida de calor de um região fria para uma região quente".5 Porém existe uma diferença fundamental entre a transferência de calor e a termodinâmica. Embora a termodinâmica trate das interações do calor e o papel que ele desempenha na primeira e na segunda leis, ela não leva em conta nem o mecanismo de transferência nem os métodos de cálculo da taxa de transferência de calor. A termodinâmica trata com estados de equilíbrio da matéria onde inexiste gradientes de temperatura. Embora a termodinâmica possa ser usada para determinar a quantidade de energia requerida na forma de calor para um sistema passar de um estado de equilíbrio para outro, ela não pode quantificar a taxa (velocidade) na qual a transferência do calor ocorre. A disciplina de transferência de calor procura fazer aquilo o que a termodinâmica é inerentemente incapaz de fazer. 1.3. RELEVÂNCIA DA TRANSFERÊNCIA DE CALOR A transferência de calor é fundamental para todos os ramos da engenharia. Assim como o engenheiro mecânico enfrenta problemas de refrigeração de motores, de ventilação, ar condicionado, etc.,o engenheiro metalúrgico não pode dispensar a transferência de calor nos problemas relacionados aos processos pirometalúrgicos e hidrometalúrgicos, ou no projeto de fornos, regeneradores, conversores, etc. Em nível idêntico, o engenheiro químico ou nuclear necessita da mesma ciência em estudos sobre evaporação ,condensação ou em trabalhos em refinarias e reatores, enquanto o eletricista e o eletrônico a utiliza no cálculo de transformadores e geradores e dissipadores de calor em microeletrônica e o engenheiro naval aplica em profundidade a transferência de calor em caldeiras, máquinas térmicas, etc. Até mesmo o engenheiro civil e o arquiteto sentem a importância de, em seus projetos, preverem o isolamento térmico adequado que garanta o conforto dos ambientes. Como visto, a transferência de calor é importante para a maioria de problemas industriais e ambientais. Como exemplo de aplicação, consideremos a vital área de produção e conversão de energia :na geração de eletricidade (hidráulica, fusão nuclear, fóssil, geotérmica, etc) existem numerosos problemas que envolvem condução, convecção e radiação e estão relacionados com o projeto de caldeiras, condensadores e turbinas. existe também a necessidade de maximizar a transferência de calor e manter a integridade dos materiais em altas temperaturas é necessário minimizar a descarga de calor no meio ambiente, evitando a poluição térmica através de torres de refrigeração e recirculação. Os processos de transferência de calor afetam também a performance de sistemas de propulsão (motores a combustão e foguetes). Outros campos que necessitam de uma análise de transferência de calor são sistemas de aquecimento, incineradores, armazenamento de produtos criogênicos, refrigeração de equipamentos eletrônicos, sistemas de refrigeração e ar condicionado e muitos outros. 6 1.4. METODOLOGIA DE RESOLUÇÃO DE PROBLEMAS EM TRANSFERÊNCIA DE CALOR De modo a se obter maior produtividade, a resolução de problemas de transferência de calor deve seguir um procedimento sistemático que evite a "tentativa-e-erro".Este procedimento pode ser resumido em 5 itens :1. Saber :Leia cuidadosamente o problema 2. Achar :Descubra o que é pedido 3. Esquematizar :Desenhe um esquema do sistema. Anote o valor das propriedades 4. Resolver :Desenvolver a resolução mais completa possível antes de substituir os valores numéricos. Realizar os cálculos necessários para obtenção dos resultados. 5. Analisar :Analise seus resultados. São coerentes? Comente se necessário 2. MECANISMOS DE TRANSFERÊNCIA DE CALOR A transferência de calor pode ser definida como a transferência de energia de uma região para outra como resultado de uma diferença de temperatura entre elas. É necessário o entendimento dos mecanismos físicos que permitem a transferência de calor de modo a poder quantificar a quantidade de energia transferida na unidade de tempo (taxa). Os mecanismos são: Condução Radiação Convecção } dependem somente de um T depende de um T e transporte de massa 2.1. CONDUÇÃO A condução pode se definida como o processo pelo qual a energia é transferida de uma região de alta temperatura para outra de temperatura mais baixa dentro de um meio (sólido, líquido ou gasoso) ou entre meios diferentes em contato direto. Este mecanismo pode ser visualizado como a transferência de energia de partículas mais energéticas para partículas menos energéticas de uma substância devido a interações entre elas. 7 O mecanismo da condução pode ser mais facilmente entendido considerando, como exemplo, um gás submetido a uma diferença de temperatura. A figura 2.1 mostra um gás entre duas placas a diferentes temperaturas :[ figura 2.1 ] 1. O gás ocupa o espaço entre 2 superfícies (1) e (2) mantidas a diferentes temperaturas de modo que T1 T2 (o gás não tem movimento macroscópico); 2. Como altas temperaturas estão associadas com energias moleculares mais elevadas, as moléculas próximas à superfície são mais energéticas (movimentam-se mais rápido); 3. O plano hipotético X é constantemente atravessado por moléculas de cima e de baixo. Entretanto, as moléculas de cima estão associadas com mais energia que as de baixo. Portanto existe uma transferência líquida de energia de (1) para (2) por condução Para os líquidos o processo é basicamente o mesmo, embora as moléculas estejam menos espaçadas e as interações sejam mais fortes e mais freqüentes. Para os sólidos existem basicamente dois processos ( ambos bastante complexos ) :sólido mau condutor de calor :ondas de vibração da estrutura cristalina sólido bom condutor de calor: movimento dos eletrons livres e vibração da estrutura cristalina. 2.2. CONVECÇÃO A convecção pode ser definida como o processo pelo qual energia é transferida das porções quentes para as porções frias de um fluido através da ação combinada de :condução de calor, armazenamento de energia e movimento de mistura. O mecanismo da convecção pode ser mais facilmente entendido considerando, por exemplo, um circuito impresso (chip) sendo refrigerado (ar ventilado), como mostra a figura 2.2 :[ figura 2.2 ] 1. A velocidade da camada de ar próxima à superfície é muito baixa em razão das forças viscosas ( atrito ). 8 2. Nesta região o calor é transferido por condução. Ocorre portanto um armazenamento de energia pelas partículas presentes nesta região. 3. Na medida que estas partículas passam para a região de alta velocidade, elas são carreadas pelo fluxo transferindo calor para as partículas mais frias. No caso acima dizemos que a convecção foi forçada, pois o movimento de mistura foi induzido por um agente externo, no caso um ventilador. Suponhamos que o ventilador seja retirado. Neste caso, as partículas que estão próximas à superfície continuam recebendo calor por condução e armazenando a energia. Estas partículas tem sua temperatura elevada e, portanto a densidade reduzida. Já que são mais leves elas sobem trocando calor com as partículas mais frias (e mais pesadas) que descem. Neste caso dizemos que a convecção é natural (é óbvio que no primeiro caso a quantidade de calor transferido é maior). Um exemplo bastante conhecido de convecção natural é o aquecimento de água em uma panela doméstica como mostrado na figura 2.3. Para este caso, o movimento das moléculas de água pode ser observado visualmente. [ figura 2.3 ] 2.3. RADIAÇÃO A radiação pode se definida como o processo pelo qual calor é transferido de um superfície em alta temperatura para um superfície em temperatura mais baixa quando tais superfícies estão separados no espaço, ainda que exista vácuo entre elas. A energia assim transferida é chamada radiação térmica e é feita sob a forma de ondas eletromagnéticas. O exemplo mais evidente que podemos dar é o próprio calor que recebemos do sol. Neste caso, mesmo havendo vácuo entre a superfície do sol ( cuja temperatura é aproximadamente 5500 oC ) e a superfície da terra, a vida na terra depende desta energia recebida. Esta energia chega até nós na forma de ondas eletromagnéticas. As ondas eletromagnéticas são comuns a muitos outros fenômenos: raio-X, ondas de rádio e TV, microondas e outros tipos de radiações. As emissões de ondas eletromagnéticas podem ser atribuídas a variações das configurações eletrônicas dos constituintes de átomos e moléculas, e ocorrem devido a vários fenômenos, porém, para a transferência de calor interessa apenas as ondas eletromagnéticas 9 resultantes de uma diferença de temperatura ( radiações térmicas ). As suas características são: Todos corpos em temperatura acima do zero absoluto emitem continuamente radiação térmica As intensidades das emissões dependem somente da temperatura e da natureza da superfície emitente A radiação térmica viaja na velocidade da luz (300.000 Km/s) 2.4. MECANISMOS COMBINADOS Na maioria das situações práticas ocorrem ao mesmo tempo dois ou mais mecanismos de transferência de calor atuando ao mesmo tempo. Nos problemas da engenharia, quando um dos mecanismos domina quantitativamente, soluções aproximadas podem ser obtidas desprezando-se todos, exceto o mecanismo dominante. Entretanto, deve ficar entendido que variações nas condições do problema podem fazer com que um mecanismo desprezado se torne importante. Como exemplo de um sistema onde ocorrem ao mesmo tempo vários mecanismo de transferência de calor consideremos uma garrafa térmica. Neste caso, podemos ter a atuação conjunta dos seguintes mecanismos esquematizados na figura 2.4 :[ figura 2.4 ] q1 :convecção natural entre o café e a parede do frasco plástico q2 :condução através da parede do frasco plástico q3 :convecção natural do frasco para o ar q4 :convecção natural do ar para a capa plástica q5 :radiação entre as superfícies externa do frasco e interna da capa plástica q6 :condução através da capa plástica q7 :convecção natural da capa plástica para o ar ambiente q8 :radiação entre a superfície externa da capa e as vizinhanças 10 Melhorias estão associadas com (1) uso de superfícies aluminizadas ( baixa emissividade ) para o frasco e a capa de modo a reduzir a radiação e (2) evacuação do espaço com ar para reduzir a convecção natural. 2.5. REGIMES DE TRANSFERÊNCIA DE CALOR O conceito de regime de transferência de calor pode ser melhor entendido através de exemplos. Analisemos, por exemplo, a transferência de calor através da parede de uma estufa qualquer. Consideremos duas situações :operação normal e desligamento ou religamento. Durante a operação normal, enquanto a estufa estiver ligada a temperatura na superfície interna da parede não varia. Se a temperatura ambiente externa não varia significativamente, a temperatura da superfície externa também é constante. Sob estas condições a quantidade de calor transferida para fora é constante e o perfil de temperatura ao longo da parede, mostrado na figura 2.5.(a), não varia. Neste caso, dizemos que estamos no regime permanente. [ figura 2.5 ] Na outra situação consideremos, por exemplo, o desligamento. Quando a estufa é desligada a temperatura na superfície interna diminui gradativamente, de modo que o perfil de temperatura varia com o tempo, como pode ser visto da figura 2.5.(b). Como consequência, a quantidade de calor transferida para fora é cada vez menor. Portanto, a temperatura em cada ponto da parede varia. Neste caso, dizemos que estamos no regime transiente. Os problemas de fluxo de calor em regime transiente são mais complexos. Entretanto, a maioria dos problemas de transferência de calor são ou podem ser tratados como regime permanente. 2.6. SISTEMAS DE UNIDADES As dimensões fundamentais são quatro :tempo, comprimento, massa e temperatura. Unidades são meios de expressar numericamente as dimensões. Apesar de ter sido adotado internacionalmente o sistema métrico de unidades denominado sistema internacional (S.I.), o sistema inglês e o sistema prático métrico ainda são amplamente utilizados em todo o mundo. Na tabela 2.1 estão as unidades fundamentais para os três sistemas citados :Tabela 2.1 -Unidades fundamentais dos sistemas de unidades mais comuns 11 SISTEMA S.I. INGLÊS MÉTRICO TEMPO, COMPRIMENT MASSA ,m TEMPERATUR t O,L A segundo,s metro,m quilograma,k Kelvin,k g segundo,s pé,ft libraFarenheit,oF massa,lb segundo,s metro,m quilograma,k celsius,oC g Unidades derivadas mais importantes para a transferência de calor, mostradas na tabela 2.2, são obtidas por meio de definições relacionadas a leis ou fenômenos físicos :Lei de Newton :Força é igual ao produto de massa por aceleração ( F =m.a ), então :1 Newton ( N ) é a força que acelera a massa de 1 Kg a 1 m/s2 Trabalho ( Energia ) tem as dimensões do produto da força pela distância ( =F.x ), então :1 Joule ( J ) é a energia dispendida por uma força de 1 N em 1 m Potência tem dimensão de trabalho na unidade de tempo ( P =/ t ), então :1 Watt ( W ) é a potência dissipada por uma força de 1 J em 1 s Tabela 2.2 -Unidades derivadas dos sistemas de unidades mais comuns SISTEMA FORÇA,F ENEGIA,E POTÊNCIA,P S.I. Newton,N Joule,J Watt,W INGLÊS libra-força,lbf lbf-ft (Btu) Btu/h MÉTRICO kilogramakgfm (kcal) kcal/h força,kgf As unidades mais usuais de energia ( Btu e Kcal ) são baseadas em fenômenos térmicos, e definidas como :Btu é a energia requerida na forma de calor para elevar a temperatura de 1lb de água de 67,5 oF a 68,5 oF Kcal é a energia requerida na forma de calor para elevar a temperatura de 1kg de água de 14,5 oF a 15,5 oF Em relação ao calor transferido, as seguintes unidades que são, em geral, utilizadas :12 & q -fluxo de calor transferido (potência) :W, Btu/h, Kcal/h Q- quantidade de calor transferido (energia) :J, Btu, Kcal 13 3. CONDUÇÃO DE CALOR UNIDIMENSIONAL EM REGIME PERMANENTE No tratamento unidimensional a temperatura é função de apenas uma coordenada. Este tipo de tratamento pode ser aplicado em muitos dos problemas industriais. Por exemplo, no caso da transferência de calor em um sistema que consiste de um fluido que escoa ao longo de um tubo ( figura 3.1 ), a temperatura da parede do tubo pode ser considerada função apenas do raio do tubo. Esta suposição é válida se o fluido escoa uniformemente ao longo de toda a superfície interna e se o tubo não for longo o suficiente para que ocorram grandes variações de temperatura do fluido devido à transferência de calor. [ figura 3.1 ] 3.1. LEI DE FOURIER A lei de Fourier é fenomenológica, ou seja, foi desenvolvida a partir da observação dos fenômenos da natureza em experimentos. Imaginemos um experimento onde o fluxo de calor resultante é medido após a variação das condições experimentais. Consideremos, por exemplo, a transferência de calor através de uma barra de ferro com uma das extremidades aquecidas e com a área lateral isolada termicamente, como mostra a figura 3.2 :[ figura 3.2 ] Com base em experiências, variando a área da seção da barra, a diferença de temperatura e a distância entre as extremidades, chega-se a seguinte relação de proporcionalidade: q A. T x (3.1) 14 A proporcionalidade pode se convertida para igualdade através de um coeficiente de proporcionalidade e a Lei de Fourier pode ser enunciada assim: A quantidade de calor transferida por condução, na unidade de tempo, em um material, é igual ao produto das seguintes quantidades: q =k .A .dT dx ( 3.2 ) onde, q ,fluxo de calor por condução ( Kcal/h no sistema métrico); k, condutividade térmica do material; A, área da seção através da qual o calor flui por condução, medida perpendicularmente à direção do fluxo ( m2); dT dx ,gradiente de temperatura na seção, isto é, a razão de variação da temperatura T com a distância, na direção x do fluxo de calor ( oC/h ) .A razão do sinal menos na equação de Fourier é que a direção do aumento da distância x deve ser a direção do fluxo de calor positivo ( figura 3.3 ). Como o calor flui do ponto de temperatura mais alta para o de temperatura mais baixa (gradiente negativo), o fluxo só será positivo quando o gradiente for positivo (multiplicado por -1). [ figura 3.3 ] O fator de proporcionalidade k ( condutividade térmica ) que surge da equação de Fourier é uma propriedade de cada material e vem exprimir a maior ou menor facilidade que um material apresenta à condução de calor. Sua unidade é facilmente obtida da própria equação de Fourier ( equação 3.2 ), por exemplo no sistema prático métrico temos :dT q Kcal h Kcal q =k .A. k =dT 2 o C h.m.o C dx A. m dx m (3.3 ) 15 No sistema inglês fica assim :Btu h. ft .o F W m.K No sistema internacional (SI), fica assim :Os valores numéricos de k variam em extensa faixa dependendo da constituição química, estado físico e temperatura dos materiais. Quando o valor de k é elevado o material é considerado condutor térmico e, caso contrário, isolante térmico. Com relação à temperatura, em alguns materiais como o alumínio e o cobre, o k varia muito pouco com a temperatura, porém em outros, como alguns aços, o k varia significativamente com a temperatura. Nestes casos, adota-se como solução de engenharia um valor médio de k em um intervalo de temperatura. A variação da condutividade térmica ( no S.I. ) com a temperatura é mostrada na figura 3.4 para algumas substâncias. [ figura 3.4 ] 3.2. CONDUÇÃO DE CALOR EM UMA PAREDE PLANA Consideremos a transferência de calor por condução através de uma parede plana submetida a uma diferença de temperatura. Ou seja, submetida a uma fonte de calor ,de temperatura constante e conhecida, de um lado, e a um sorvedouro de calor do outro lado, também de temperatura constante e conhecida. Um bom exemplo disto é a transferência de calor através da parede de um forno, como pode ser visto na figura 3.5, que tem espessura L, área transversal A e foi construído com material de condutividade térmica k. Do lado de dentro a fonte de calor mantém a temperatura na superfície interna da parede constante e igual a T1 e externamente o sorvedouro de calor ( meio ambiente ) faz com que a superfície externa permaneça igual a T2. 16 [ figura 3.5 ] Aplicado a equação de Fourier, tem-se: q =k .A. Fazendo a separação de variáveis, obtemos :dT dx q.dx =k .A.dT (3.4) Na figura 3.5 vemos que na face interna ( x =0 ) a temperatura é T1 e na face externa ( x =L ) a temperatura é T2. Para a transferência em regime permanente o calor transferido não varia com o tempo. Como a área transversal da parede é uniforme e a condutividade k é um valor médio, a integração da equação 3.4, entre os limites que podem ser verificados na figura 3.5, fica assim :q.( L -0 ) =k .A.( T2 -T1 ) q.L =k .A.( T1 -T2 ) q. dx =k .A. dT 0 T1 L T2 (3.5) Considerando que ( T1 -T2 ) é a diferença de temperatura entre as faces da parede ( D T ), o fluxo de calor a que atravessa a parede plana por condução é :q= k.A .T L (3.6) Para melhor entender o significado da equação 3.6 consideremos um exemplo prático. Suponhamos que o engenheiro responsável pela operação de um forno necessita reduzir as 17 perdas térmicas pela parede de um forno por razões econômicas. Considerando a equação 3.6, o engenheiro tem, por exemplo, as opções listadas na tabela 3.1 :Tabela 3.1- Possibilidades para redução de fluxo de calor em uma parede plana. OBJETIVO VARIÁVE AÇÃO L k trocar a parede por outra de menor condutividade térmica A reduzir a área superficial do forno L T aumentar a espessura da parede reduzir a temperatura interna do forno q Trocar a parede ou reduzir a temperatura interna podem ações de difícil implementação; porém, a colocação de isolamento térmico sobre a parede cumpre ao mesmo tempo as ações de redução da condutividade térmica e aumento de espessura da parede. Exercício 3.1. Um equipamento condicionador de ar deve manter uma sala, de 15 m de comprimento, 6 m de largura e 3 m de altura a 22 oC. As paredes da sala, de 25 cm de espessura, são feitas de tijolos com condutividade térmica de 0,14 Kcal/h.m.oC e a área das janelas podem ser consideradas desprezíveis. A face externa das paredes pode estar até a 40 oC em um dia de verão. Desprezando a troca de calor pelo piso e pelo teto, que estão bem isolados, pede-se o calor a ser extraído da sala pelo condicionador ( em HP ). OBS :1 HP =641,2 Kcal/h T1 =40 oC T2 =22 oC k =0,14Kcal h.m.o C L =25cm =0,25m sala :6 15 3m Para o cálculo da área de transferência de calor desprezamos as áreas do teto e piso, onde a transferência de calor é desprezível. Desconsiderando a influência das janelas, a área das paredes da sala é :A =2 ( 6 3) +2 (15 3) =126m 2 Considerando que a área das quinas das paredes, onde deve ser levada em conta a transferência de calor bidimensional, é pequena em relação ao resto, podemos utilizar a equação 3.6 :18 k.A 0,14 Kcal h.m.o C 126m 2 q= ( T1 -T2 ) =( 40 -22 ) oC =1270 Kcal h L 0,25m 1 HP q =1270 Kcal =1, 979 HP h 641, 2 Kcal h Portanto a potência requerida para o condicionador de ar manter a sala refrigerada é :q 2 HP ( ) Exercício 3.2. As superfícies internas de um grande edifício são mantidas a 20 oC, enquanto que a temperatura na superfície externa é -20 oC. As paredes medem 25 cm de espessura ,e foram construidas com tijolos de condutividade térmica de 0,6 kcal/h m oC. a) Calcular a perda de calor para cada metro quadrado de superfície por hora. b) Sabendo-se que a área total do edifício é 1000 m2 e que o poder calorífico do carvão é de 5500 kcal/Kg, determinar a quantidade de carvão a ser utilizada em um sistema de aquecimento durante um período de 10 h. Supor o rendimento do sistema de aquecimento igual a 50%.T1 =20oC T2 =20oC k =0,6 Kcal h.m.o C L =25cm =0,25m a) Desprezando o efeito do canto das paredes e a condutividade térmica da argamassa entre os tijolos, aplica-se a equação de Fourier para paredes planas q= k. A .( T1 -T2 ) L 2 0,6 ( Kcal h.m. o C ) 1m 2 Para A =1m ,temos :q =[ 20 -( -20 ) ] o C 0,25m Portanto, o fluxo de calor transferido por cada metro quadrado de parede é :q =96 Kcal h p/ m 2 de área ( ) 19 b) Esta perda de calor deve ser reposta pelo sistema de aquecimento, de modo a manter o interior a 20 oC. A perda pela área total do edifício é: A =1000m2 então, O tempo de utilização do sistema de aquecimento é 10 horas. Neste período a energia perdida para o exterior é: qt =96 1000 =96000 Kcal h q= Q Q =q.t =96000 Kcal h 10h =960000 Kcal t Com o rendimento do sistema é 50% a quantidade de calor a ser fornecida pelo carvão é :Qf =Q 960000 =1920000 Kcal 0,5 Cada quilo de carvão pode fornecer 5500 Kcal, então a quantidade de carvão é: QTcarvão =1920000 Kcal =349 Kg 5500 Kcal Kg 3.3. ANALOGIA ENTRE RESISTÊNCIA TÉRMICA E RESISTÊNCIA ELÉTRICA Dois sistemas são análogos quando eles obedecem a equações semelhantes. Isto significa que a equação de descrição de um sistema pode ser transformada em uma equação para outro sistema pela simples troca dos símbolos das variáveis. Por exemplo, a equação 3.6 que fornece o fluxo de calor através de uma parede plana pode ser colocada na seguinte forma :q= T L k.A (3.7) O denominador e o numerador da equação 3.7 podem ser entendidos assim :( T ) ,a diferença entre a temperatura da face quente e da face fria, consiste no potencial que causa a transferência de calor ( L / k.A ) é equivalente a uma resistência térmica (R) que a parede oferece à transferência de calor Portanto, o fluxo de calor através da parede pode ser expresso da seguinte forma :20 q= T R onde, T é o potencial térmico e R é a resistência térmica da parede (3.8) Se substituirmos na equação 3.8 o símbolo do potencial de temperatura T pelo de potencial elétrico, isto é, a diferença de tensão U, e o símbolo da resistência térmica R pelo da resistência elétrica Re, obtemos a equação 3.9 ( lei de Ohm ) para i, a intensidade de corrente elétrica :i= U Re (3.9) Dada esta analogia, é comum a utilização de uma notação semelhante a usada em circuitos elétricos, quando representamos a resistência térmica de uma parede ou associações de paredes. Assim, uma parede de resistência R, submetida a um potencial T e atravessada por um fluxo de calor q ,pode ser representada assim :[ figura 3.6 ] 3.4. ASSOCIAÇÃO DE PAREDES PLANAS EM SÉRIE Consideremos um sistema de paredes planas associadas em série, submetidas a uma fonte de calor ,de temperatura constante e conhecida, de um lado e a um sorvedouro de calor do outro lado, também de temperatura constante e conhecida. Assim, haverá a transferência de um fluxo de calor contínuo no regime permanente através da parede composta. Como exemplo, analisemos a transferência de calor através da parede de um forno, que pode ser composta de uma camada interna de refratário ( condutividade k1 e espessura L1), uma camada intermediária de isolante térmico ( condutividade k2 e espessura L2) e uma camada externa de chapa de aço ( condutividade k3 e espessura L3). A figura 3.7 ilustra o perfil de temperatura ao longo da espessura da parede composta :21 T1 k1 k2 k3 T 2 T 3 T4 .q L1 L2 L3 [ figura 3.7 ] O fluxo de calor que atravessa a parede composta pode ser obtido em cada uma das paredes planas individualmente :q= k 1 .A1 k .A k .A .( T1 -T2 ); q =2 2 .( T2 -T3 ); q =3 3 .( T3 -T4 ) L1 L2 L3 (3.10) Colocando em evidência as diferenças de temperatura em cada uma das equações 3.10 e somando membro a membro, obtemos: q.L1 k1. A1 q.L2 (T2 -T3 ) =k 2 .A2 q.L3 (T3 -T4 ) =k3 .A3 q.L1 q.L2 q.L3 T1 -T2 +T2 -T3 +T3 -T4 =k1. A1 k 2 .A2 k3 .A3 q .L1 q .L2 q .L3 T1 -T4 =k 1 .A1 k 2 .A2 k 3 .A3 (T1 -T2 ) =(3.11) Colocando em evidência o fluxo de calor q e substituindo os valores das resistências térmicas em cada parede na equação 3.1 ,obtemos o fluxo de calor pela parede do forno :T1 -T4 =q .( R1 +R2 +R3 ) q= T1 -T4 R1 +R2 +R3 ( eq. 3.12 ) 22 Portanto, para o caso geral em que temos uma associação de paredes n planas associadas em série o fluxo de calor é dado por :q= ( T ) total Rt ,onde Rt =Ri =R1 +R 2 +R n i =1 n (3.13) 3.5. ASSOCIAÇÃO DE PAREDES PLANAS EM PARALELO Consideremos um sistema de paredes planas associadas em paralelo, submetidas a uma fonte de calor ,de temperatura constante e conhecida, de um lado e a um sorvedouro de calor do outro lado, também de temperatura constante e conhecida, do outro lado. Assim, haverá a transferência de um fluxo de calor contínuo no regime permanente através da parede composta. Como exemplo, analisemos a transferência de calor através da parede de um forno, que pode ser composta de uma metade inferior de refratário especial ( condutividade k2 ) e uma metade superior de refratário comum ( condutividade k1 ), como mostra a figura 3.8. Faremos as seguintes considerações :Todas as paredes estão sujeitas a mesma diferença de temperatura; As paredes podem ser de materiais e/ou dimensões diferentes; O fluxo de calor total é a soma dos fluxos por cada parede individual. [ figura 3.8 ] O fluxo de calor que atravessa a parede composta pode ser obtido em cada uma das paredes planas individualmente :23 q1 =k1 .A1 .( T1 -T2 ); L1 q2 =k 2 .A2 .( T1 -T2 ) L2 (3.14) O fluxo de calor total é igual a soma dos fluxos da equação 3.14 :k .A k .A k .A k .A q =q1 +q2 =1 1 .(T1 -T2 ) +2 2 .(T1 -T2 ) =1 1 +2 2 .(T1 -T2 ) (3.15) L2 L1 L2 L1 A partir da definição de resistência térmica para parede plana ( equação 3.7 ), temos que :R= L k. A 1 k. A =R L (3.16) Substituindo a equação 3.16 na equação 3.15, obtemos :1 (T -T2 ) 1 q= (T1 -T2 ) =1 Rt R1 R 2 onde, 1 1 1 =Rt R1 R 2 Portanto, para o caso geral em que temos uma associação de n paredes planas associadas em paralelo o fluxo de calor é dado por :q= ( T ) total Rt n 1 1 1 1 1 ,onde =Rt R1 R2 Rn i =Ri 1 (3.17) Em uma configuração em paralelo, embora se tenha transferência de calor bidimensional, é freqüentemente razoável adotar condições unidimensionais. Nestas condições, admite-se que as superfícies paralelas à direção x são isotérmicas. Entretanto, a medida que a diferença entre as condutividades térmicas das paredes ( k1 -k2 ) aumenta, os efeitos bidimensionais tornam-se cada vez mais importantes. Exercício 3.3. Calcular o fluxo de calor na parede composta abaixo :24 onde, material k (Btu/h.ft.oF) a 100 b 40 c 10 d 60 e 30 f 40 g 20 Usando a analogia elétrica, o circuito equivalente à parede composta é :Para uma área unitária de transferência de calor ( A =1 ft2 ), as resistências térmicas de cada parede individual são :3 ( ft ) 12 Ra =0,0025 h.o F Btu Btu 2 100 h. ft.o F 1 ft ( ) Rb =12 =1 h.o F Btu 40 40 2 12 2 12 =1 h.o F Btu Rc =40 10 8 12 3 Re =12 =0,00833 h.o F Btu 30 1 2 Rd =12 =1 h.o F Btu 60 60 2 12 4 12 =1 h.o F Btu Rf =60 40 6 12 25 2 Rg =12 =1 h.o F Btu 30 20 6 12 4 Para os circuitos paralelos :1 1 1 1 =40 +40 +60 =140 Rbcd =0,00714 h.o F Btu Rbcd Rb Rc Rd 1 1 1 =60 +30 =90 R fg =0,01114 h.o F Btu R fg R f Rg Para os circuitos em série :Rt =Ra +Rbcd +Re +R fg =0,0025 +0,00714 +0,00833 +0,0111 =0,02907 h.o F Btu Portanto, ( T ) total q= Rt =(1000 -100) o F 0,02907 h.o F Btu =30960 Btu h Exercício 3.4. Uma parede de um forno é constituída de duas camadas :0,20 m de tijolo refratário (k =1,2 kcal/h.m.oC) e 0,13 m de tijolo isolante (k =0,15 kcal/h.m.oC). A temperatura da superfície interna do refratário é 1675 oC e a temperatura da superfície externa do isolante é 145 oC. Desprezando a resistência térmica das juntas de argamassa, calcule :a) o calor perdido por unidade de tempo e por m2 de parede; b) a temperatura da interface refratário/isolante. parede de refratário :L1 =0,20m L2 =0,13m T1 =1675o C k1 =1,2Kcal h.m.o C k 2 =0,15Kcal h.m.o C T3 =145o C parede de isolante :a) Considerando uma área unitária da parede ( A=A1=A2=1 m2 ), temos :26 q= ( T ) total Rt =q =1480,6 Kcal h p m 2 ( ) T1 -T3 T1 -T3 1675 -145 =L1 L 0,20 0,13 Rref +Riso +2 +k1. A k2 .A 1,2 1 0,15 1 b) O fluxo de calor também pode ser calculado em cada parede individual. Na parede de refratário, obtemos :T1 -T2 T1 -T2 k1. A =( T1 -T2 ) L1 Rref L1 k1. A 1,2 1 1480,6 =(1675 -T2 ) 0,20 q= T2 =1428,2 oC Exercício 3.5. Obter a equação para o fluxo de calor em uma parede plana na qual a condutividade térmica ( k ) varia com a temperatura de acordo com a seguinte função :k =a +b.T Partindo da equação de Fourier, temos :dT dx q.dx =k .A.dT q =k .A. Agora k é uma função da temperatura, portanto não pode ser retirada para fora da integral. A integração da equação acima, entre os limites que podem ser verificados na figura 3.5, fica assim :q. dx =A. 0 L T2 T1 ( a +b.T ) dT L T2 T2 .dx =A.a dT +b TdT q T1 0 T1 b q.( L -0) =A.a.( T2 -T1 ) +T22 -T12 2 b q.L =A.a.( T1 -T2 ) +T12 -T22 2 ( ) ( ) 27 q= a. A b. A .(T1 -T2 ) +T12 -T22 L 2.L ( ) 3.6. CONDUÇÃO DE CALOR ATRAVÉS DE CONFIGURAÇÕES CILÍNDRICAS Consideremos um cilindro vazado submetido à uma diferença de temperatura entre a superfície interna e a superfície externa, como pode ser visto na figura 3.9. Se a temperatura da superfície interna for constante e igual a T1, enquanto que a temperatura da superfície externa se mantém constante e igual a T2, teremos uma transferência de calor por condução no regime permanente. Como exemplo analisemos a transferência de calor em um tubo de comprimento L que conduz um fluido em alta temperatura :[ figura 3.9 ] O fluxo de calor que atravessa a parede cilíndrica poder ser obtido através da equação de Fourier, ou seja :q =k .A. dT dT onde é o gradiente de temperatura na direção radial (3.18) dr dr Para configurações cilíndricas a área é uma função do raio :A =2. r.L Levando a equação 3.19 na equação 3.18, obtemos :(3.19) q =k .( 2. r.L ). dT dr 28 Fazendo a separação de variáveis e integrando entre T1 em r1 e T2 em r2, conforme mostrado na figura 3.9, chega-se a :T2 dr =k .2. L.dT r1 r T1 .r dr T2 2 q =k .2. L. dT r1 r T1 .r2 q .ln r =2.L.T k r 1 r2 q. T1 T2 q .[ ln r2 -ln r1 ] =k .2.L.(T2 -T1 ) Aplicando-se propriedades dos logaritmos, obtemos :r q .ln 2 =k .2. L.( T1 -T2 ) r1 .O fluxo de calor através de uma parede cilíndrica será então :q= k .2. L .( T1 -T2 ) r2 ln r 1 (3.20) Para melhor entender o significado da equação 3.20 consideremos um exemplo prático. Suponhamos que o engenheiro responsável pela operação de uma caldeira necessita reduzir o consumo energético através da redução das perdas térmicas na tubulação que conduz vapor até uma turbina. Considerando a equação 3.20, o engenheiro tem as seguintes opções listadas na tabela 3.2 :Tabela 3.2 -Possibilidades para redução de fluxo de calor em uma parede cilíndrica. OBJETIV VARIÁVE AÇÃO O L k trocar a parede cilíndrica por outra de menor condutividade térmica L reduzir o comprimento da tubulação ( menor caminho ) ( r r ) aumentar a espessura da parede cilíndrica q 2 1 T reduzir a temperatura do vapor 29 Trocar a parede ou reduzir a temperatura do vapor podem ações de difícil implementação; porém, a colocação de isolamento térmico sobre a parede cilíndrica cumpre ao mesmo tempo as ações de redução da condutividade térmica e aumento de espessura da parede. ê Resistência térmica na parede cilíndrica :O conceito de resistência térmica também pode ser aplicado à parede cilíndrica. Devido à analogia com a eletricidade, um fluxo de calor na parede cilíndrica também pode ser representado como :T onde, T é o potencial térmico; e R é a resistência térmica da parede R Então para a parede cilíndrica, obtemos :q= q= k .2. L T .T =R r2 ln r 1 (3.21) Eliminado o T na equação 3.21, obtemos a resistência térmica de uma parede cilíndrica :r ln 2 r 1 R= k .2. L (3.22) Para o caso geral em que temos uma associação de paredes n cilíndricas associadas em paralelo, por analogia com paredes planas, o fluxo de calor é dado por :q= ( T )total Rt onde, Rt =Ri =R1 +R2 +Rn i =1 n (3.23) Exercício 3.6. Um tubo de aço (k=22 Btu/h.ft.oF) de 1/2" de espessura e 10" de diâmetro externo é utilizado para conduzir ar aquecido. O tubo é isolado com 2 camadas de materiais isolantes :a primeira de isolante de alta temperatura (k=0,051 Btu/h.ft.oF) com espessura de 1" e a segunda com isolante à base de magnésia (k=0,032 Btu/h.ft.oF) também com espessura de 1".Sabendo que estando a temperatura da superfície interna do tubo a 1000 oF a temperatura da superfície externa do segundo isolante fica em 32 oF, pede-se :a) Determine o fluxo de calor por unidade de comprimento do tubo b) Determine a temperatura da interface entre os dois isolantes c) Compare os fluxos de calor se houver uma troca de posicionamento dos dois isolantes 30 T1=1000 oF T4= 32 oF k1= 22 Btu/h.ft.oF k2= 0,051 Btu/h.ft.oF k3= 0,032 Btu/h.ft.oF L= 1 ft r1= 5" 1/2" 4,5" 4,5/12 ft r2 =5" 5/12 ft r3 =5" 1" 6" 6/12 ft r4 =6" 1" 7" 7/12 ft a) q =T1 -T4 1000 -32 =ln ( r2 r1 ) ln ( r3 r2 ) ln ( r4 r3 ) ln ( 5 4,5) ln ( 6 5) ln ( 7 6) +2. L.k1 2. L.k2 2. L.k3 2 1 22 2 1 0,051 2 1 0,0 (p ft ) q =722,4Btu h b) q =T3 -T4 ln ( r4 r3 ) 2. L.k3 724,5 =T3 -32 ln ( 7 6) 2 1 0,032 T3 =587 ,46 oF c ) q =T1 -T4 1000 -32 =ln ( r2 r1 ) ln ( r3 r2 ) ln ( r4 r3 ) ln ( 5 4,5) ln ( 6 5) ln ( 7 6 ) +2. L.k1 2. L.k3 2. L.k2 2 1 22 2 1 0,032 2 1 0,0 ( o fluxo diminui em relação ao caso anterior ) q= 697 ,09 Btu h 3.7. CONDUÇÃO DE CALOR ATRAVÉS DE UMA CONFIGURAÇÃO ESFÉRICA Uma das utilizações mais freqüentes de configurações esféricas na indústria é na armazenagem de fluidos em baixa temperatura. Devido a uma maior relação volume/superfície da esfera, os fluxos de calor são minimizados. Consideremos uma esfera oca submetida à uma diferença de temperatura entre a superfície interna e a superfície externa, como pode ser visto na figura 3.10. Se a temperatura da superfície interna for constante e igual a T1, enquanto que a temperatura da superfície externa se mantém constante e igual a T2, teremos uma transferência de calor por condução no regime permanente. Como exemplo analisemos a transferência de calor em um reservatório esférico de raio r que contém um fluido em alta temperatura :31 [ figura 3.10 ] O fluxo de calor que atravessa a parede esférica poder ser obtido através da equação de Fourier, ou seja :q =k .A. dT dr onde dT é o gradiente de temperatura na direção radial (3.24) dr Para configurações cilíndricas a área é uma função do raio :A =4. r 2 Levando a equação 3.25 na equação 3.24, obtemos :(3.25) q =k .( 4. r 2 ). dT dr Fazendo a separação de variáveis e integrando entre T1 em r1 e T2 em r2, conforme mostrado na figura 3.10, chega-se a :r2 .r1 q. T2 dr =k .4.dT T1 r2 T2 q r -2 .dr =4.k .dT r1 T1 r2 T2 -1 -r =4.k .T q .T1 r1 .1 1 q .4.k .( T2 -T1 ) r1 r2 r2 32 1 1 q .4.k .( T1 -T2 ) r1 r2 .O fluxo de calor através de uma parede esférica será então :q= 4.k .1 1 -r r 1 2 .( T1 -T2 ) (3.26) Para melhor entender o significado da equação 3.26 consideremos um exemplo prático. Suponhamos que o engenheiro responsável por um reservatório esférico necessita reduzir as perdas térmicas pela parede por razões econômicas. Considerando a equação 3.26, o engenheiro tem as seguintes opções listadas na tabela 3.3 :Tabela 3.3 -Possibilidades para redução de fluxo de calor em uma parede esférica. OBJETIV O q VARIÁVE AÇÃO L k trocar a parede esférica por outra de menor condutividade térmica 1 -1 ) aumentar a espessura da parede cilíndrica ( r1 r2 T reduzir a temperatura interna do reservatório Trocar a parede ou reduzir a temperatura interna do reservatório podem ações de difícil implementação; porém, a colocação de isolamento térmico sobre a parede esférica cumpre ao mesmo tempo as ações de redução da condutividade térmica e aumento de espessura da parede. Resistência térmica na parede esférica :O conceito de resistência térmica também pode ser aplicado à parede esférica. Devido à analogia com a eletricidade, um fluxo de calor na parede esférica também pode ser representado como :q= T R onde, T é o poten cial té rmi o; e R é a resi tê ncia té c s rmica da parede Então para a parede esférica, obtemos :33 q= 4.k .T .T =1 1 R -r r 1 2 (3.27) Eliminado o T na equação 3.27, obtemos a resistência térmica de uma parede esférica :1 1 -r r 1 2 R= 4.k .(3.28) Para o caso geral em que temos uma associação de paredes n esféricas associadas em paralelo, por analogia com paredes planas, o fluxo de calor é dado por :q= ( T )total Rt onde, Rt =Ri =R1 +R2 +Rn i =1 n (3.29) Exercício 3.7. Um tanque de aço ( k =40 Kcal/h.m.oC ), de formato esférico e raio interno de 0,5 m e espessura de 5 mm, é isolado com 1 "de lã de rocha ( k =0,04 Kcal/h.m.oC ). A temperatura da face interna do tanque é 220 oC e a da face externa do isolante é 30 oC. Após alguns anos de utilização, a lã de rocha foi substituída por outro isolante, também de 1 "de espessura, tendo sido notado então um aumento de 10% no calor perdido para o ambiente ( mantiveram-se as demais condições ). Determinar :a) fluxo de calor pelo tanque isolado com lã de rocha; b) o coeficiente de condutividade térmica do novo isolante; c) qual deveria ser a espessura ( em polegadas ) do novo isolante para que se tenha o mesmo fluxo de calor que era trocado com a lã de rocha. r1 =0,5 m r2 =0,5 +0,005 =0,505 m r3 =0,505 +1,5 x 0,0254 =0,5431 m k1 =40 Kcal/h.m.o C k 2 =0,04 Kcal/h.m.o C T1 =220 oC T3 =30 oC a) q= ( T ) total Rt 34 1 1 1 1 1 1 1 1 -r r r r 0,5 0,505 0,505 0,5431 3 2 Rt =1 +2 =0,000039 +0,276364 =0,2764 h.o C Kc k1.4 k2 .4 40 4 0,04 4 q= ( T ) total Rt =220 -30 =687,41Kcal h 0,2764 b) Levando em conta a elevação do fluxo de calor :q =1,1 q =1,1 687, 41 =756,15 Kcal h Desprezando a resistência térmica da parede de aço ( T2 =T1= 30 oC ), temos :q =756,15 =T2 -T3 1 1 -r r 2 3 kiso .4 =220 -30 1 1 -0,505 0,5431 kiso 4 kiso =0, 044 Kcal h. m .o C c) Para manter o fluxo de calor deve ser usada uma maior espessura isolante :q =687,41= T2 -T3 1 1 -r r 3 2 k iso .4 =220 -30 1 1 -0,505 r 3 0,044 4 r3 =0,5472m e =r3 -r2 =0, 5472 -0, 505 =0, 0422 m =4, 22 cm e =4 ,22 cm =1, 66 Exercício 3.8. Um tanque de oxigênio líquido tem diâmetro de 1,20 m, um comprimento de 6 m e as extremidades hemisféricas. O ponto de ebulição do oxigênio é -182,8 oC. Procura-se um isolante térmico que reduza a taxa de evaporação em regime permanente a não mais que 10 Kg/h. O calor de vaporização do oxigênio é 51,82 Kcal/Kg. Sabendo que a temperatura ambiente varia entre 15 oC (inverno) e 40 oC (verão) e que a espessura do isolante não deve ultrapassar 75 mm, qual deverá ser a condutividade térmica do isolante ?( Obs :não considerar as resistências devido à convecção ). 35 r =0,6m e =75mm =0,075m riso =r +e =0,6 +0,075 =0,675m Ti =182,8o C m =10 Kg h Te =40o C( máximoT ) H vap =51,82 Kcal Kg O máximo fluxo de calor para o interior do tanque deve ser :q =m.H vap =