Ondas super¯ciais de gravidade

Ondas super¯ciais de gravidade

(Parte 3 de 3)

Podemos introduzir o potencial escalar φ(x,t) para velocidade atraves da Eq. (9) e, para um fluido incom- pressıvel (% = const.), temos para a equacao anterior∇[ ∂φ ou seja, onde a funcao F(t) nao depende da posicao e pode ser absorvida pela redefinicao do potencial φ(r,t) de modo que o campo de velocidades da Eq. (9) permanece inalterado. Para o campo gravitacional e a energia potencial gravitacional por unidade de massa e a Eq. (A.6) pode ser escrita como que e a forma da equacao de Bernoulli dependente do tempo, aplicavel a um fluido incompressıvel, nao viscoso situado num campo gravitacional e que experimenta um fluxo irrotacional.

Referencias

[1] S. Meirelles e N. Violante Carvalho, Revista Brasileira de Ensino de Fısica 29, 4 (2007).

[2] M. Alonso e E.J. Finn, Fısica (Addison-Wesley Longman, Sao Paulo, 1992).

[3] J. Lighthill, Waves in Fluids (Cambridge University Press, Cambridge, 1978).

[4] M.S.D. Cattani, Elementos de Mecanica dos Fluidos (Edgard Blucher, Sao Paulo, 1990).

[5] K.R. Symon, Mecanica (Editora Campus, Rio de Janeiro, 1982).

(Parte 3 de 3)

Comentários